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单相绕组的磁动势

2021-5-7 18:36| 发布者: admin| 查看: 86| 评论: 0

摘要:   由于各对极下的磁动势和磁阻分别组成一个对称独立的分支磁路,所以一相绕组的磁动势就等于上述双层短距线圈组的磁动势。为了使式在实用中更为简便,一般把式用每相电流的有效值与每相每一支路串联匝数N来表示。 ...

  由于各对极下的磁动势和磁阻分别组成一个对称独立的分支磁路,所以一相绕组的磁动势就等于上述双层短距线圈组的磁动势。为了使式在实用中更为简便,一般把式用每相电流的有效值与每相每一支路串联匝数N来表示。设绕组的相电流为I,绕组的并联支路数为,则线圈中的电流,另外,和求绕组电动势时相同,每相每一支路串联匝数,即有:。将之代入式中,即可得到双层、短距、分布的单相绕组磁动势的公式

                           (1)

                            (2)

  对基波磁动势

                       (3)

  习惯上,用电角度来表示空间的位置,即有

                        (4)

  对高次谐波磁动势

                       (5)

  这样,整个脉振磁动势方程式可由式(1)改写成

    (6)

  (6)式的坐标原点应取在该相绕组的轴线处。

  1)单相绕组的通以交流电,产生的磁动势是一脉振磁动势,沿圆周呈阶梯形分布。可以将阶梯形分布的磁动势分解为基波和一系列高次谐波,基波和高次谐波均为脉振波。

  2)基波磁动势和高次谐波磁动势既是时间的函数,空间某处的磁动势随时间正弦变化,又是空间的函数,基波磁动势和高次谐波磁动势沿空间正弦分布。

  3)磁动势绕组系数的计算和电动势的相同,说明磁动势的计算和电动势的计算相似,反映了时间波和空间波的统一。

  4)磁动势基波幅值的位置在该相绕组的轴线上,高次谐波磁动势也必有一个幅值处在该相绕组的轴线上。

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